\documentclass[a4paper,12pt]{article}
\usepackage [czech]{babel}
\usepackage {labak}
\usepackage {epsfig}
\usepackage {fontenc}
\usepackage {inputenc}

\begin{document}
\header{Vznik oz\'{o}nu v z\'{a}pornom kor\'{o}novom v\'{y}boji}

\podpodnadpis{Te\'{o}ria}

Pri horen\'{\i} kor\'{o}nov\'{e}ho v\'{y}boja vo vzduchu sa produkuje
oz\'{o}n. Efekt\'{i}vnos\q t tohto procesu je z\'{a}visl\'{a} od
mno\v{z}stva premenn\'{y}ch veli\v{c}\'{i}n,   napr. nap\"{a}tie medzi
elektr\'{o}dami, stredn\'{y} pr\'{u}d te\v{c}\'{u}ci v\'{y}bojom
at\v{d}. Preto sa zaviedol Beckerov parameter definovan\'{y} ako hustota
energie dod\'{a}vanej do objemu plynu, v ktorom produkujeme oz\'{o}n. V
pr\'{i}pade prietokov\'{y}ch syst\'{e}mov, ak\'{y}mi s\'{u} zvy\v{c}ajne
ozoniz\'{a}tory, je Beckerov parameter ur\v{c}en\'{y} vzi\q tahom
\begin{equation}
	\eta = \frac{U I}{Q} \;\;\; [\J.\cm^{-3}]
	\label{rov1}
\end{equation}
kde $U$ je nap\"{a}tie na elektr\'{o}dach v $\kV$, $I$ je stredn\'{a}
hodnota pr\'{u}du v $\mA$, $Q$ je objemov\'{a} r\'{y}chlos\q t prietoku plynu v
$\cm^{-3}.\s^{-1}$. Pre stacion\'{a}rne syst\'{e}my bez pr\'{u}denia
plat\'{\i} $$ Q = \frac{V}{t}$$ kde $t$ je \v{c}as expoz\'{\i}cie
plynnej zmesi v reaktore s~objemom $V$.

\podpodnadpis{\'{U}lohy}

\begin{enumerate}
\item N\'{a}jdite kritick\'{u} hodnotu zapa\q lovania v\'{y}boja.
\item Zmerajete voltamp\'{e}rov\'{u} charakteristiku kor\'{o}nov\'{e}ho
	v\'{y}boja.
\item Zobrazte z\'{a}vislos\q t Beckerovho parametra a koncetr\'{a}cie
	oz\'{o}nu.
\end{enumerate}

\podpodnadpis{Vypracovanie}

Pou\v{z}it\'{y} kor\'{o}nov\'{y} v\'{y}boj s koaxi\'{a}lnym
usporiadan\'{i}m cylindrick\'{y}ch elek\-tr\'{o}d s jednosmern\'{y}m
nap\'{a}jan\'{i}m je v porovnan\'{i} s ostatn\'{y}mi druhmi v\'{y}bojov
pou\v{z}\'{i}van\'{y}mi na ozoniz\'{a}ciu r\'{a}dovo rovnako
v\'{y}konn\'{y} ako impulzn\'{e} v\'{y}boje.  Na\v{s}a geometria bola
dr\^{o}t-valec, elektr\'{o}dy boli nerezov\'{e}, då\v{z}ka komory bola
$10 \cm$.
%Priemern\'{a} energia dodan\'{a} jednotkov\'{e}mu objemu bola
%r\'{a}dovo $500 \J$.

Dynamick\'{y} re\v{z}im, kde r\'{y}chlos\q t pr\'{u}denia bola $100
\cm^3.\min$, bol zabez\-pe\-\v{c}e\-n\'{y} pretlakom z\'{a}sobn\'{i}kov
$100 \kPa$ a prietokomerom.Ako pracovn\'{e} zmesi sme pou\v{z}ili
dus\'{i}k s definovan\'{y}mi pr\'{i}mesami kysl\'{i}ka s
koncentr\'{a}ciami 15, 25 a~45\%.

Produkovan\'{y} oz\'{o}n sme analyzovali v spektrometri
Brucker-Vector22. Kon\-kr\'{e}t\-ne, analyzovali sme absorpciu na \v{c}iare
oz\'{o}nu $1054 \cm^{-1}$.  Sn\'{i}man\'{y} v\'{y}\-sledok potom
jednoduch\'{y} software o\v{c}isitil o pozadie.  Absorp\v{c}n\'{a}
då\v{z}ka l\'{u}\v{c}a v spektrometri bola $10 \cm$.

Zo vz\q tahu pre absorbciu
\begin{equation}
	I = I_0 e^{-n \sigma L}
	\label{rov2}
\end{equation}
kde $n$ je koncentr\'{a}cia akt\'{i}vnych \v{c}ast\'{i}c, $\sigma$ je
\'{u}\v{c}inn\'{y} prierez a $L$ je interak\v{c}n\'{a}
d\'{l}\v{z}ka. Sledovanou veli\v{c}inou a z\'{a}roveò v\'{y}stupom zo
spektrometra bola veli\v{c}ina $n \sigma L$, \v{c}i\v{z}e absorpcia.

Nami ur\v{c}en\'{y} \'{u}\v{c}inn\'{y} prierez je $\sigma = 4.62\;
10^{-19} \cm^{-2}$.

\begin{figure}[!htb]
	\begin{center}
	\includegraphics [angle=0, width=0.8\textwidth]{data1.eps}
	\label{obr1}
	\end{center}
\end{figure}
\begin{figure}[!htb]
	\begin{center}
	\includegraphics [angle=0, width=0.8\textwidth]{data2.eps}
	\label{obr1}
	\end{center}
\end{figure}

\podpodnadpis{Z\'{a}ver}

Zapa\q lovanie v\'{y}boja sme pozorovali pri nap\"{a}t\'{\i} $4.7 \kV$.
Vtedy intenzita okolo dr\^{o}tenej elektr\'{o}dy dosiahla kritick\'{u}
hodnotu. Beckerov parameter, \v{c}i\v{z}e energia odovzdan\'{a} $1
\m^{3}$ plynu, bol pri maxim\'{a}lnom pou\v{z}itom nap\"{a}t\'{\i} cca
$1 \J$. Koncentr\'{a}cia oz\'{o}nu bola r\'{a}dovo $10^{16} \cm^{-3}$.

Na z\'{a}klade grafov z nameran\'{y}ch \'{u}dajov usudzujem, \v{z}e
koncentr\'{a}cia oz\'{o}nu sa nezvy\v{s}uje so zvy\v{s}ovan\'{\i}m
percentu\'{a}lneho obsahu $O_2$ v pracovnej zmesi.


\end{document}

%\% Modeline {{{
% vim:set ts=4 tw=72:
% vim600: fdm=marker fdl=0 fdc=3 vb t_vb=:
% }}}